Главная >> Лекции по ядерной физике >> Отражатель теплового реактора

9.1.2. Физический механизм действия отражателя

Предположим, что гомогенная цилиндрическая активная зона определённого состава в вакууме характеризуется экстраполированными критическими размерами Н` и D`. Эти размеры мало отличаются  от реальных критических размеров активной зоны в вакууме, т.к. длина линейной экстраполяции d в реальных энергетических реакторах очень мала по сравнению с размерами реактора (в уран-водных системах d ≈ 1 см).

Из этой критической активной зоны в вакуум происходит утечка тепловых и замедляющихся (эпитепловых) нейтронов: эпитепловых - в большей степени, тепловых - в меньшей,  в силу того, что все вещества активной зоны обладают намного большими величинами сечений поглощения  по отношению к тепловым нейтронам, чем по отношению к эпитепловым; кроме того, эпитепловые нейтроны обладают  намного большими скоростями, чем тепловые. Одним словом, возможности для утечки из активной зоны у эпитепловых нейтронов несравненно большие, чем у тепловых.

А теперь вообразим, что эту активную зону из вакуума мы переносим в большой объём хорошего замедлителя (например, воды). Что произойдет?
 
Все утекающие из активной зоны эпитепловые нейтроны, попадая в среду чистого замедлителя, замедляются более интенсивно, чем ранее в среде активной зоны (имеющей меньшее количество замедлителя и, к тому же, нашпигованной резонансными захватчиками нейтронов).  Это означает, что в окружающем активную зону замедлителе (вблизи ее границ) идёт интенсивный процесс замедления утекающих из активной зоны эпитепловых нейтронов. А так как замедлитель является плохим поглотителем  тепловых нейтронов, образующиеся в замедлителе вне активной зоны тепловые нейтроны слабо поглощаются в нём, из-за чего в месте их образования они вынужденно накапливаться. Это накопление выглядит как увеличение величины плотности тепловых нейтронов n (или их плотности потока Ф) в распределении n(r) или Ф(r) по толщине отражателя. Максимальное значение плотности потока тепловых нейтронов в области "всплеска" определяется балансом скоростей  генерации, поглощения и утечки тепловых нейтронов в этой области.

Но так как величина плотности потока тепловых нейтронов в области "всплеска" больше, чем величина Ф на границе активной зоны и отражателя, то процесс диффузии тепловых нейтронов из этой области (в соответствии с законом Фика) пойдет в двух направлениях: часть тепловых нейтронов из зоны левого (ближнего к активной зоне) крыла "всплеска" будут диффундировать к границе активной зоны, а вторая часть из зоны правого крыла "всплеска" - в противоположном направлении,  в наружные слои отражателя (рис.9.1).

Диффундирующие в отражателе к границе активной зоны тепловые нейтроны добавляются к тепловым нейтронам, которые покинули активную зону, и увеличивают значение плотности тепловых нейтронов в отражателе, в области непосредственной близости к активной зоне (включая и границу) сравнительно с тем значением, которое было без отражателя. И так как граничное значение плотности потока тепловых нейтронов становится выше, чем было без отражателя, это влечёт за собой уменьшение градиента плотности потока тепловых нейтронов на границе активной зоны, а значит – и плотности тока утечки тепловых нейтронов из активной зоны, и за счёт этого - увеличивается значение эффективного коэффициента размножения (k_э), и, если активная зона в вакууме была критичной, то  после окружения её толстым слоем отражателя она становится надкритичной.

И чтобы сделать её опять критичной, не меняя её состава, путь один - уменьшать её размеры на такую величину δ_э, пока она вновь не возвратится в критическое состояние. Поскольку окружение активной зоны отражателем приводит в увеличению плотности потока тепловых нейтронов на границах активной зоны  (то есть к увеличению наименьшего значения Ф в активной зоне), это означает, что даже при неизменном максимальном значении Ф (в центре активной зоны) вместе с этим повышаются и средние значения Ф по радиусу и высоте активной зоны, т.е. распределение плотности потока тепловых нейтронов в активной зоне несколько выравнивается, становится  более равномерным и по радиусу, и по высоте.

Итак, отражатель - не есть устройство наподобие зеркала, попадая на которое нейтроны отражаются в противоположном направлении; отражатель теплового реактора не отражает нейтроны в изначальном смысле этого слова, а скорее работает как трансформатор утечки эпитепловых нейтронов в тепловые, как накопитель последних для создания барьера, препятствующего утечке тепловых нейтронов, и это происходит в силу закона диффузии тепловых  нейтронов.  Отражатель не может полностью задержать все утекающие из активной зоны нейтроны, он лишь уменьшает утечку тепловых нейтронов.

В связи со сказанным возникает естественный вопрос: а нельзя ли, эксплуатируя все тот же закон диффузии Фика,  заставить тепловые нейтроны из отражателя двигаться в активную зону, т.е. изменить направление утечки, превратив её во «втечку» ?

 Для этого нужно совсем немного: чтобы градиент плотности тепловых нейтронов на границе активной зоны с отражателем имел положительный знак. 
                  
В самом деле (рис.9.2а), поскольку вектор плотности тока утечки I тепловых нейтронов всегда (закон Фика!) противоположен по  направлению вектору градиента плотности потока тепловых нейтронов, то, если градиент плотности потока на границе активной зоны с отражателем имеет  положительный знак (то есть направлен из активной зоны в отражатель), то направление диффузии тепловых нейтронов при пересечении границы активной зоны будет обратным (то есть в активную зону из отражателя), а это значит, что будет иметь место «втечка» тепловых нейтронов в активную зону из отражателя.

Если градиент плотности потока тепловых нейтронов на границе активной зоны с отражателем имеет отрицательный знак  (то есть функция Ф(r) при переходе границы убывает), то вектор плотности тока тепловых нейтронов направлен из активной зоны в отражатель, а это значит, что имеет место утечка тепловых нейтронов из активной зоны (рис.9.2б).

Принципиально возможен и третий вариант, когда величина градиента плотности потока тепловых нейтронов на границе активной зоны с отражателем нулевая (рис.9.2в).  Это случай так называемой слепой  диффузии, когда количества тепловых нейтронов, пересекающих границу активной зоны в противоположных направлениях, равны,  и не имеют места ни утечка, ни втечка тепловых нейтронов; иначе говоря, имеет место нулевая утечка

Какой из  этих трёх случаев имеет место в реальных энергетических реакторах АЭС? - Случай (б): окружение реактора отражателем приводит к простому (существенному!) снижению градиента плотности потока тепловых нейтронов на границе активной зоны. Величина максимума "всплеска" плотности потока тепловых нейтронов в отражателе в водо-водяных и в уран-графитовых реакторах значительно меньше величины максимального  значения плотности потока тепловых нейтронов в объёме активной зоны реактора (рис.9.3а).

Однако, известен тяжеловодный реактор (с отражателем из той же тяжелой воды D₂O), у которого максимумы "всплесков" Ф в отражателе выше максимума Ф внутри активной зоны, и градиент плотности потока тепловых нейтронов на границе активной зоны с отражателем имеет положительный знак (рис.9.3б).

У реактора с тяжеловодным отражателем градиент плотности потока тепловых нейтронов на границах активной зоны положителен,  а это значит, что работающая активная зона,  испытывая утечку эпитепловых нейтронов, непрерывно пополняется тепловыми нейтронами из отражателя.

Ещё раз подчеркнём:  в классическом энергетическом тепловом реакторе с легководным или графитовым замедлителем отражатель (который выполняется, как правило, из того же материала,  что и основной замедлитель активной зоны) не ликвидирует полностью утечку  тепловых  нейтронов, а лишь уменьшает её. Поэтому величина вероятности избежания утечки тепловых нейтронов в ВВЭР и РБМК лежит в пределах от  0.990 до 0.996,  в то время как  вероятности  избежания утечки замедляющихся нейтронов в них имеют намного более низкие значения (p_з ≈ 0.88 ÷ 0.92).

И так как утечка тепловых нейтронов в реакторе с отражателем меньше, чем без отражателя, критический реактор с отражателем имеет меньший размер, чем критический реактор того же состава без отражателя.

СМОТРИТЕ ТАКЖЕ: