На главную
Физика - одна из самых удивительных наук! Физика столь интенсивно развивается, что даже лучшие педагоги сталкиваются с большими трудностями, когда им надо рассказать о современной науке. Данный ресурс поможет эффективно и интересно изучать физику. Учите физику!
   

Обучение и материалы
Физический справочник
Формулы по физике
Шпаргалки по физике
Энциклопедия
Репетиторы по физике
Работа для физиков
Быстрый устный счет
Виртуальные лабораторные
Опыты по физике
ЕГЭ онлайн
Онлайн тестирование
Ученые физики
Необъяснимые явления
Ваша реклама на сайте
Разное
Контакты
Спецкурс
Фейнмановские лекции

В мире больших скоростей

Введение в теорию относительности

Лекции по биофизике
Лекции по ядерной физике
Ускорение времени...
Лазеры
Нанотехнологии
Книги
полезное
Смешные анекдоты о физике
Готовые шпоры по физике
Физика в жизни
Ученые и деньги
Нобелевские лауреаты
Фото
Видео
Карта сайта
На заметку
Если вам понравился сайт, предлагаем разместить нашу кнопку
Кнопка сайта All-fizika.com
Дополнительно
Компьютерные программы
по физике
Программы по физике


Физика и юмор
Физика и юмор


Онлайн тестирование
по физике
Онлайн тестирование по физике



-









7.2. Коэффициент использования тепловых нейтронов

 Коэффициент использования тепловых нейтронов - это доля тепловых  нейтронов, поглощенных  делящимися под действием тепловых нейтронов нуклидами топлива (235U и 239Pu), от общего числа тепловых  нейтронов поколения (поглощаемых всеми материалами активной зоны).

Диффузия любого избежавшего утечки теплового нейтрона заканчива­ется его поглощением, причём часть тепловых нейтронов поглощается яд­рами замедлителя, другая - ядрами теплоносителя, третья - в конструк­ционных материалах активной зоны, четвёртая - ядрами разжижителя топ­лива, пятая - ядрами урана-238, и, наконец, шестая - ядрами, делящими­ся под действием тепловых нейтронов - 235U и 239Pu. Именно эта послед­няя доля поглощений тепловых нейтронов является потенциально-созида­тельной, так как эти поглощения имеют хорошие шансы завершиться деле­ниями указанных ядер, в то время как поглощения тепловых нейтронов лю­быми другими материалами активной зоны заканчиваются бесполезным для дела радиационным захватом.
 
Приведенное выше определение θ дано применительно к общему числу тепловых нейтронов поколения, поглощаемых в активной зоне, но величину коэффициента использования тепловых нейтронов можно выразить и безот­носительно к понятию поколения нейтронов как отношение средних скорос­тей поглощения тепловых нейтронов делящимися нуклидами и всеми матери­алами единичного объёма активной зоны. Поэтому в самом общем случае:

Маленькое изображение 

где индексами Rai обозначены скорости поглощения тепловых нейтро­нов: Ra5 - ядрами 235U, Ra9 - ядрами 239Pu, Ra8 - ядрами 238U, Rap - ядрами разжижителя топлива (например, кислорода в UO2), Raкм – ядрами конструкционных материалов активной зоны, Raтн - ядрами теплоносителя, Raз - ядрами замедлителя.
Выражение для скорости реакции поглощения (Rai = ∑ai Ф) нам давно известно, но дело в том, что в гетерогенном реакторе:
- во-первых, каждый материал в активной зоне занимает различный по величине (и по форме) объём;
- во-вторых, распределение величины плотности потока тепловых ней­тронов в активной зоне и в объёме каждого материала, как уже известно, существенно неравномерно, а, значит, средние значения плотности потока тепловых нейтронов в объёмах различных материалов активной зоны также будут явно различны.
Все это делает задачу нахождения θ в гетерогенном реакторе доста­точно непростой.  Попробуем, пойдя от простого к сложному, понять, как решается эта задача.



СМОТРИТЕ ТАКЖЕ:


Социальные комментарии Cackle


 
 
© All-Физика, 2009-2024
При использовании материалов сайта ссылка на www.all-fizika.com обязательна.