На главную
Физика - одна из самых удивительных наук! Физика столь интенсивно развивается, что даже лучшие педагоги сталкиваются с большими трудностями, когда им надо рассказать о современной науке. Данный ресурс поможет эффективно и интересно изучать физику. Учите физику!
   

Обучение и материалы
Физический справочник
Формулы по физике
Шпаргалки по физике
Энциклопедия
Репетиторы по физике
Работа для физиков
Быстрый устный счет
Виртуальные лабораторные
Опыты по физике
ЕГЭ онлайн
Онлайн тестирование
Ученые физики
Необъяснимые явления
Ваша реклама на сайте
Разное
Контакты
Спецкурс
Фейнмановские лекции

В мире больших скоростей

Введение в теорию относительности

Лекции по биофизике
Лекции по ядерной физике
Ускорение времени...
Лазеры
Нанотехнологии
Книги
полезное
Смешные анекдоты о физике
Готовые шпоры по физике
Физика в жизни
Ученые и деньги
Нобелевские лауреаты
Фото
Видео
Карта сайта
На заметку
Если вам понравился сайт, предлагаем разместить нашу кнопку
Кнопка сайта All-fizika.com
Компьютерные программы
по физике
Программы по физике


Физика и юмор
Физика и юмор


Онлайн тестирование
по физике
Онлайн тестирование по физике



-









12.2.3. Предельный темп снижения мощности реактора после завершения начального скачка.

С окончанием начального скачка процесс снижения плотности нейтронов (нейтронной мощности) реактора идёт по экспоненциальному закону n(t) = Aoexp (-t / To), то есть темп снижения определяется величиной старшего (наибольшего по абсолютной величине) корня уравнения обратных часов То.

Поведение величины То при различных величинах сообщаемой реактору отрицательной реактивности легко прослеживается по самой правой ветви графического решения уравнения обратных часов:  при ρ → - ∞  величина (1 / To)  - λ1, то есть сама абсолютная величина корня То устремляется к величине (1 / λ1). Следовательно, предельный темп снижения мощности реактора после начального скачка при сообщении реактору очень большой (по абсолютной величине) отрицательной реактивности

Тоmin = 1 / λ1 = 1 / 1.263. 10 -2  ≈ 79.2 c                                        (12.28)

Физическое толкование этого ограниченного темпа снижения плотности нейтронов после завершения начального скачка кажется вполне очевидным: c таким периодом идёт β-распад самой долгоживущей группы предшественников запаздывающих нейтронов, и обогнать этот темп плотность нейтронов в реакторе не в состоянии.
Так как любая убывающая экспонента достигает своего практического нуля через 4 ÷ 5 своих периодов, то можно оценить время спада нейтронной мощности реактора до практического нуля с момента окончания начального скачка. Оно приблизительно составит

5 . 79.2 ≈ 400 с  6.6 мин

Так обстоит дело в  гипотетическом случае сообщения критическому реактору бесконечно-большой величины отрицательной реактивности. И ясно, что в реальных случаях сообщения реактору более умеренной величины отрицательной реактивности темп снижения мощности по завершении начального скачка будет ешё более медленным (то есть величина установившегося периода  То будет ещё большей).  Например, при срабатывании быстродействующей аварийной защиты с физическим весом  всего в - 2.5% (то есть сообщающей критическому реактору при полном вводе в активную зону величину отрицательной реактивности ρ = - 0.025 ) величина установившегося периода спада мощности после начального скачка оказывается равной около 92 с, а при ρ = - 0.010 - величина То ≈ 96 с.

Эти числовые примеры подталкивают к  практическому  выводу о том, что нет никакого смысла снабжать реактор аварийной защитой большого физического веса из одного стремления увеличить её быстродействие:  увеличение физического веса стержней аварийной защиты свыше 3% вообще нецелесообразно, поскольку заметного выигрыша в быстродействии АЗ при этом не наблюдается. Поэтому при выборе физического веса системы АЗ обычно руководствуются другими практическими соображениями. 



ЧИТАЙТЕ ТАКЖЕ:


Социальные комментарии Cackle


 
 
© All-Физика, 2009-2016
При использовании материалов сайта ссылка на www.all-fizika.com обязательна.