Большинство энергетических тепловых реакторов имеют цилиндрическую форму активной зоны или очень близкую к ней. Среди многих соображений при выборе формы активной зоны побеждает стремление сделать её симметричной, технологичной и удобной для организации теплосъема.
Геометрический параметр Bг2 критической цилиндрической активной зоны может быть с равным успехом найден и из решения уравнения критичности, и из решения волнового уравнения, но первое является трансцендентным и не разрешается относительно B2 аналитически, следовательно, при известных величинах k∞, L2 и τт из уравнения критичности можно найти только величину B2 (методом последовательных приближений), но нельзя получить удобной аналитической зависимости Bг2 от размеров активной зоны (радиуса и высоты её).
Такое выражение B2 = f(Rаз,Hаз) можно получить только после решения волнового уравнения и разрешения его относительно Bг2:
Геометрический параметр Bг2 критической цилиндрической активной зоны может быть с равным успехом найден и из решения уравнения критичности, и из решения волнового уравнения, но первое является трансцендентным и не разрешается относительно B2 аналитически, следовательно, при известных величинах k∞, L2 и τт из уравнения критичности можно найти только величину B2 (методом последовательных приближений), но нельзя получить удобной аналитической зависимости Bг2 от размеров активной зоны (радиуса и высоты её).
Такое выражение B2 = f(Rаз,Hаз) можно получить только после решения волнового уравнения и разрешения его относительно Bг2:
Изображение
Но волновое уравнение - дифференциальное уравнение второго порядка в частных производных, поэтому для получения конкретного (частного) его решения надо обязательно располагать парой граничных условий.