Більшість енергетичних теплових реакторів мають циліндричну форму активної зони або дуже близьку до неї. Серед багатьох міркувань при виборі форми активної зони перемагає прагнення зробити її симетричною, технологічною та зручною для організації тепловідведення.
Геометричний параметр Bг2 критичної циліндричної активної зони може бути з однаковим успіхом знайдений і з розв'язку рівняння критичності, і з розв'язку хвильового рівняння, але перше є трансцендентним і не розв'язується відносно B2 аналітично, отже, при відомих величинах k∞, L2 і τт з рівняння критичності можна знайти тільки величину B2 (методом послідовних наближень), але не можна отримати зручної аналітичної залежності Bг2 від розмірів активної зони (її радіуса та висоти).
Такий вираз B2 = f(Rаз,Hаз) можна отримати лише після розв'язання хвильового рівняння і розв'язання його відносно Bг2:
Геометричний параметр Bг2 критичної циліндричної активної зони може бути з однаковим успіхом знайдений і з розв'язку рівняння критичності, і з розв'язку хвильового рівняння, але перше є трансцендентним і не розв'язується відносно B2 аналітично, отже, при відомих величинах k∞, L2 і τт з рівняння критичності можна знайти тільки величину B2 (методом послідовних наближень), але не можна отримати зручної аналітичної залежності Bг2 від розмірів активної зони (її радіуса та висоти).
Такий вираз B2 = f(Rаз,Hаз) можна отримати лише після розв'язання хвильового рівняння і розв'язання його відносно Bг2:
Зображення
Але хвильове рівняння - диференціальне рівняння другого порядку в частинних похідних, тому для отримання конкретного (частинного) його розв'язку треба обов'язково мати пару граничних умов.