1. Присутність в активній зоні енергетичного реактора урану-238 впливає на коефіцієнт розмноження реактора через посередництво двох співмножників - коефіцієнта розмноження на швидких нейтронах e та імовірності уникнення резонансного захоплення φ.
2. Коефіцієнт розмноження на швидких нейтронах - це величина відносного зростання числа нейтронів поділу, отриманих у поділах палива тепловими нейтронами, за рахунок нейтронів поділу, що отримуються в поділах палива епітепловими нейтронами. Його величина лежить у межах від 1 до 1.192, а практично в енергетичних реакторах не перевищує 1.05 ÷ 1.06.
3. Величина ε у гетерогенних теплових реакторах, що використовують воду як сповільнювач або теплоносій, визначається трьома основними чинниками: збагаченням ядерного палива (ε зростає зі зростанням х), величиною уран-водного відношення (ε зі зростанням u збільшується) і температури води в "тісній" ґратці твелів (зі зростанням t° величина e збільшується, що зумовлено дією перехресного ефекту розмноження на швидких нейтронах, який уможливлює перенесення швидких надпорогових нейтронів з одного твела в інші в "тісній" ґратці твелів, збільшуючи тим самим кількість поділів ядер 238U із надходженням швидких надпорогових нейтронів з інших твелів).
4. Імовірність уникнення резонансного захоплення - це частка нейтронів, що сповільнюються, які уникли захоплення під час сповільнення, від числа нейтронів покоління, що сповільнюються в межах активної зони.
В активних зонах реальних енергетичних реакторів, що містять відносно велику кількість урану-238, резонансне захоплення нейтронів визначається, головним чином, саме цим компонентом палива.
5. Величина φ в гомогенних середовищах, що розмножують, визначається величинами концентрації 238U (падає зі зростанням N8), сповільнювальної здатності середовища (зростає зі зростанням ξΣs) та ефективного резонансного інтеграла (зменшується зі зростанням ЕРІ).
6. У гетерогенних ґратках твелів енергетичних теплових реакторів, де паливо і сповільнювач працюють у потоках резонансних нейтронів різної густини, величина φ більша, ніж у гомогенній системі того самого складу. Це пояснюється тим, що в гетерогенній ґратці теплового реактора з великою кількістю сповільнювача сповільнення нейтронів (у тому числі й у резонансному інтервалі енергій) відбувається в сповільнювачі, далеко від резонансного захоплювача (що міститься в паливі твелів), а всередину твела потрапляють лише ті резонансні нейтрони, які проникають у твел із найближчих, безпосередньо прилеглих до нього шарів сповільнювача.
7. Резонансне захоплення нейтронів у твелі має селективний характер: сильні резонанси 238U поглинають нейтрони, що сповільнюються, у відносно тонких периферійних шарах твела, утворюючи тим самим сильний внутрішній блок-ефект у розподілі густини потоку резонансних нейтронів за радіусом твела; слабкі резонанси різною мірою поглинають нейтрони в усьому об'ємі палива твела і суттєвого внутрішнього блок-ефекту не дають. Відповідно до цього величина ефективного резонансного інтеграла ділиться на дві нерівні складові, одна з яких має сталу величину і є мірою неблокованого резонансного поглинання в твелах, а інша, що відповідає блокованому резонансному захопленню нейтронів сильними резонансами, змінна за величиною і залежить від температури палива в твелах.
8. Зниження величини j з підвищенням температури палива в твелах пояснюється дією ефекту Доплера, що полягає в температурному розширенні сильних резонансів 238U. У низькотемпературних паливних композиціях (що працюють у температурному діапазоні не вище 650°С) доплер-ефект малозначущий; у високотемпературних паливних композиціях (до яких належить і застосований у реакторах АЕС спечений діоксид урану UO2) доплерівський температурний вплив на величину φ - одна з найважливіших складових загального температурного ефекту реактивності реактора.
Вплив температури палива на величину φ у гетерогенних ґратках твелів реакторів враховується введенням доплерівської температурної поправки kт у складову блокованого резонансного поглинання, що вводиться в неї як окремий співмножник. Величина цього коригувального множника визначається лише величиною середньої температури паливної композиції твелів у реакторі.
2. Коефіцієнт розмноження на швидких нейтронах - це величина відносного зростання числа нейтронів поділу, отриманих у поділах палива тепловими нейтронами, за рахунок нейтронів поділу, що отримуються в поділах палива епітепловими нейтронами. Його величина лежить у межах від 1 до 1.192, а практично в енергетичних реакторах не перевищує 1.05 ÷ 1.06.
3. Величина ε у гетерогенних теплових реакторах, що використовують воду як сповільнювач або теплоносій, визначається трьома основними чинниками: збагаченням ядерного палива (ε зростає зі зростанням х), величиною уран-водного відношення (ε зі зростанням u збільшується) і температури води в "тісній" ґратці твелів (зі зростанням t° величина e збільшується, що зумовлено дією перехресного ефекту розмноження на швидких нейтронах, який уможливлює перенесення швидких надпорогових нейтронів з одного твела в інші в "тісній" ґратці твелів, збільшуючи тим самим кількість поділів ядер 238U із надходженням швидких надпорогових нейтронів з інших твелів).
4. Імовірність уникнення резонансного захоплення - це частка нейтронів, що сповільнюються, які уникли захоплення під час сповільнення, від числа нейтронів покоління, що сповільнюються в межах активної зони.
В активних зонах реальних енергетичних реакторів, що містять відносно велику кількість урану-238, резонансне захоплення нейтронів визначається, головним чином, саме цим компонентом палива.
5. Величина φ в гомогенних середовищах, що розмножують, визначається величинами концентрації 238U (падає зі зростанням N8), сповільнювальної здатності середовища (зростає зі зростанням ξΣs) та ефективного резонансного інтеграла (зменшується зі зростанням ЕРІ).
6. У гетерогенних ґратках твелів енергетичних теплових реакторів, де паливо і сповільнювач працюють у потоках резонансних нейтронів різної густини, величина φ більша, ніж у гомогенній системі того самого складу. Це пояснюється тим, що в гетерогенній ґратці теплового реактора з великою кількістю сповільнювача сповільнення нейтронів (у тому числі й у резонансному інтервалі енергій) відбувається в сповільнювачі, далеко від резонансного захоплювача (що міститься в паливі твелів), а всередину твела потрапляють лише ті резонансні нейтрони, які проникають у твел із найближчих, безпосередньо прилеглих до нього шарів сповільнювача.
7. Резонансне захоплення нейтронів у твелі має селективний характер: сильні резонанси 238U поглинають нейтрони, що сповільнюються, у відносно тонких периферійних шарах твела, утворюючи тим самим сильний внутрішній блок-ефект у розподілі густини потоку резонансних нейтронів за радіусом твела; слабкі резонанси різною мірою поглинають нейтрони в усьому об'ємі палива твела і суттєвого внутрішнього блок-ефекту не дають. Відповідно до цього величина ефективного резонансного інтеграла ділиться на дві нерівні складові, одна з яких має сталу величину і є мірою неблокованого резонансного поглинання в твелах, а інша, що відповідає блокованому резонансному захопленню нейтронів сильними резонансами, змінна за величиною і залежить від температури палива в твелах.
8. Зниження величини j з підвищенням температури палива в твелах пояснюється дією ефекту Доплера, що полягає в температурному розширенні сильних резонансів 238U. У низькотемпературних паливних композиціях (що працюють у температурному діапазоні не вище 650°С) доплер-ефект малозначущий; у високотемпературних паливних композиціях (до яких належить і застосований у реакторах АЕС спечений діоксид урану UO2) доплерівський температурний вплив на величину φ - одна з найважливіших складових загального температурного ефекту реактивності реактора.
Вплив температури палива на величину φ у гетерогенних ґратках твелів реакторів враховується введенням доплерівської температурної поправки kт у складову блокованого резонансного поглинання, що вводиться в неї як окремий співмножник. Величина цього коригувального множника визначається лише величиною середньої температури паливної композиції твелів у реакторі.