а) Уран-235 і плутоній-239 виявляють свій вплив на розмножувальні властивості активної зони через вплив на величини двох коефіцієнтів, що визначають величину ефективного коефіцієнта розмноження (kе), - константи η і коефіцієнта використання теплових нейтронів θ.
б) Константа η - це середнє число нейтронів поділу, що припадає на кожен тепловий нейтрон, який поглинається ядрами, що діляться під дією теплових нейтронів. Константа h, строго кажучи, є наближеною фізичною константою лише для ядер 235U. Для ядер 239Pu η константою вже не є, оскільки її величина істотно залежить від температури. З тієї самої причини величина η не є фізичною константою для двокомпонентного (235U + 239Pu) палива, бо вона залежить від співвідношення ядерних концентрацій (N9/N5) компонентів паливної суміші та від величини температури палива.
в) При практичній незалежності константи η5 для ядер урану-235 від температури величина константи η59 для палива енергетичного реактора в довільний момент кампанії його активної зони істотно залежить від температури паливної композиції в твелах. Ця залежність із зростанням температури палива має спадний характер, тобто дає від'ємний внесок у загальний температурний ефект реактивності реактора.
г) Коефіцієнт використання теплових нейтронів θ - це частка теплових нейтронів, що поглинаються ядрами, які діляться під дією теплових нейтронів, від числа теплових нейтронів покоління, що поглинаються всіма матеріалами активної зони. Його величина істотно залежить не лише від складу активної зони, а й від її структури: у гетерогенному середовищі θ менша, ніж у гомогенному розмножувальному середовищі такого самого складу. Програш у використанні теплових нейтронів у гетерогенних реакторах зумовлений існуванням двох специфічних гетерогенних ефектів - внутрішнього й зовнішнього блок-ефектів, що мають свої кількісні характеристики - коефіцієнт екранування F і відносне надлишкове поглинання теплових нейтронів у сповільнювачі E.
д) Коефіцієнт екранування F - це коефіцієнт радіальної нерівномірності в розподілі густини потоку теплових нейтронів у паливному блоці: F = Фп/Фсерт - тобто це відношення максимальної величини Ф на поверхні паливного блока до середньорадіальної її величини в паливному блоці.
е) Відносне надлишкове поглинання теплових нейтронів у сповільнювачі комірки E - величина абсолютної різниці швидкостей поглинання теплових нейтронів в об'ємі сповільнювача комірки при середньорадіальному й мінімальному значеннях густини потоку теплових нейтронів у сповільнювачі комірки, нормована на кожен тепловий нейтрон, що поглинається паливним блоком.
ж) Отримано аналітичні залежності для обчислення θ у гомогенному розмножувальному середовищі та в гетерогенних двозонних комірках. Обґрунтовано порядок розрахунку θ у багатозонних комірках активних зон теплових енергетичних реакторів з використанням методу двозонної гомогенізації.
з) Встановлено якісні залежності величини θ в енергетичних реакторах від основних визначальних її чинників - збагачення палива, уран-водного (уран-графітового) відношення та температури.
и) Особливо важливою для експлуатаційника є температурна залежність θ, яка із зростанням температури палива має характер однозначного зростання, а отже, є додатною складовою температурного ефекту реактивності реактора.
б) Константа η - це середнє число нейтронів поділу, що припадає на кожен тепловий нейтрон, який поглинається ядрами, що діляться під дією теплових нейтронів. Константа h, строго кажучи, є наближеною фізичною константою лише для ядер 235U. Для ядер 239Pu η константою вже не є, оскільки її величина істотно залежить від температури. З тієї самої причини величина η не є фізичною константою для двокомпонентного (235U + 239Pu) палива, бо вона залежить від співвідношення ядерних концентрацій (N9/N5) компонентів паливної суміші та від величини температури палива.
в) При практичній незалежності константи η5 для ядер урану-235 від температури величина константи η59 для палива енергетичного реактора в довільний момент кампанії його активної зони істотно залежить від температури паливної композиції в твелах. Ця залежність із зростанням температури палива має спадний характер, тобто дає від'ємний внесок у загальний температурний ефект реактивності реактора.
г) Коефіцієнт використання теплових нейтронів θ - це частка теплових нейтронів, що поглинаються ядрами, які діляться під дією теплових нейтронів, від числа теплових нейтронів покоління, що поглинаються всіма матеріалами активної зони. Його величина істотно залежить не лише від складу активної зони, а й від її структури: у гетерогенному середовищі θ менша, ніж у гомогенному розмножувальному середовищі такого самого складу. Програш у використанні теплових нейтронів у гетерогенних реакторах зумовлений існуванням двох специфічних гетерогенних ефектів - внутрішнього й зовнішнього блок-ефектів, що мають свої кількісні характеристики - коефіцієнт екранування F і відносне надлишкове поглинання теплових нейтронів у сповільнювачі E.
д) Коефіцієнт екранування F - це коефіцієнт радіальної нерівномірності в розподілі густини потоку теплових нейтронів у паливному блоці: F = Фп/Фсерт - тобто це відношення максимальної величини Ф на поверхні паливного блока до середньорадіальної її величини в паливному блоці.
е) Відносне надлишкове поглинання теплових нейтронів у сповільнювачі комірки E - величина абсолютної різниці швидкостей поглинання теплових нейтронів в об'ємі сповільнювача комірки при середньорадіальному й мінімальному значеннях густини потоку теплових нейтронів у сповільнювачі комірки, нормована на кожен тепловий нейтрон, що поглинається паливним блоком.
ж) Отримано аналітичні залежності для обчислення θ у гомогенному розмножувальному середовищі та в гетерогенних двозонних комірках. Обґрунтовано порядок розрахунку θ у багатозонних комірках активних зон теплових енергетичних реакторів з використанням методу двозонної гомогенізації.
з) Встановлено якісні залежності величини θ в енергетичних реакторах від основних визначальних її чинників - збагачення палива, уран-водного (уран-графітового) відношення та температури.
и) Особливо важливою для експлуатаційника є температурна залежність θ, яка із зростанням температури палива має характер однозначного зростання, а отже, є додатною складовою температурного ефекту реактивності реактора.