При великих реактивностях (тобто таких, що мають порядок величини ефективної частки виходу запізнілих нейтронів у реакторі - βе) період реактора T, як ми вже переконалися, малий, причому вже при ρ = 0.7 βе він настільки малий, що величина добутку λiT виявляється меншою за одиницю більш ніж на два порядки, тобто цією величиною в рівнянні зворотних годин можна знехтувати:
Зображення
Величина сумарної ефективної частки запізнілих нейтронів βе = 0.0064 при малих величинах реактивності виявляється дуже малою порівняно з величиною l / T, тому нею також можна знехтувати, тобто
ρ ≈ l / T (12.37)
Ми дійшли наближеного виразу взаємозв'язку реактивності та періоду реактора, в якому характеристики запізнілих нейтронів (λi і βеi) унаслідок їхньої малості відсутні. Єдина характеристика, яка пов'язує в цьому разі величини реактивності та періоду реактора, - час життя миттєвих нейтронів ( l ). А це означає, що при повідомленні реактору великої додатної реактивності перехідний процес n(t) зумовлений, головним чином, розмноженням на миттєвих нейтронах; запізнілі нейтрони при ρ ≥ βе перестають відігравати свою стримувальну роль в інтенсивному розвитку перехідних процесів.
Експоненційне зростання густини нейтронів із дуже малим періодом розгону зовні нічим не відрізняється від різкого (гігантського) стрибка. Ось чому весь перехідний процес n(t) у реакторі при повідомленні йому великої додатної реактивності являє собою один великий стрибок, що відбувається протягом дуже малого проміжку часу й зумовлений швидким розмноженням на миттєвих нейтронах.
ρ ≈ l / T (12.37)
Ми дійшли наближеного виразу взаємозв'язку реактивності та періоду реактора, в якому характеристики запізнілих нейтронів (λi і βеi) унаслідок їхньої малості відсутні. Єдина характеристика, яка пов'язує в цьому разі величини реактивності та періоду реактора, - час життя миттєвих нейтронів ( l ). А це означає, що при повідомленні реактору великої додатної реактивності перехідний процес n(t) зумовлений, головним чином, розмноженням на миттєвих нейтронах; запізнілі нейтрони при ρ ≥ βе перестають відігравати свою стримувальну роль в інтенсивному розвитку перехідних процесів.
Експоненційне зростання густини нейтронів із дуже малим періодом розгону зовні нічим не відрізняється від різкого (гігантського) стрибка. Ось чому весь перехідний процес n(t) у реакторі при повідомленні йому великої додатної реактивності являє собою один великий стрибок, що відбувається протягом дуже малого проміжку часу й зумовлений швидким розмноженням на миттєвих нейтронах.